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\newcommand*{\diff}{\textup d}
\newcommand*{\ima}{\textup i}
\newcommand*{\e}{\textup e}
\newcommand*{\R}{\mathbb R}
\newcommand*{\C}{\mathbb C}
\newcommand*{\Z}{\mathbb Z}
\newcommand*{\N}{\mathbb N}
\newcommand*{\Q}{\mathbb Q}

\begin{document}
Geschwindigkeitsvektoren relativ zum System dieselben sind wie zu Anfang der Bewegung, das ganze System jedoch um eine Achse sich gedreht hat. W\"ahlen wir als Bezugssystem ein ein dreiachsiges, rechtwinkliges Koordinatensystem, dessen dritte Koordinatenachse mit der Drehachse zusammenf\"allt und nummerieren die Koordinaten $x_\alpha$ der einzelnen Punkte des Systems laufend, so geh\"ort die Koordinate $x_\alpha$ zur i-Achse, wenn $\alpha \equiv i(mod. 3)$
\\[2cm]Hier sollte eigentlich ein Bild erscheinen\\[2cm]
Ferner sei wieder
\[U = \kappa m_\alpha m_k R_\alpha^p; \quad T = \frac{1}{2} m_\alpha x_\alpha^2\]
Wir betrachten dann wieder eine m-parametrische L\"osungsschar
\[x_\alpha = x_\alpha \left(t,c, ...cm\right)\]
Dann verhalten sich rein periodisch die Koordinaten, die sich auf die Drehachse, also hinter die dritte Achse beziehen. Ist $\vartheta$ der Winkel, um den in der Zeitperiode $\tau$ das System sich gedreht hat, so gilt wegen Annahme der Quasiperiodizit\"at f\"ur die Koordinaten, die sich auf die erste und zweite Achse beziehen

\end{document}