\documentclass[a4paper,german]{book}
\usepackage{babel}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage{lmodern}
\usepackage[lite]{amsrefs}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{nicefrac,mathtools}
\usepackage{amsthm,amsmath,amssymb,enumitem}
\usepackage{microtype}

\newcommand*{\diff}{\textup d}
\newcommand*{\ima}{\textup i}
\newcommand*{\e}{\textup e}
\newcommand*{\R}{\mathbb R}
\newcommand*{\C}{\mathbb C}
\newcommand*{\Z}{\mathbb Z}
\newcommand*{\N}{\mathbb N}
\newcommand*{\Q}{\mathbb Q}

\begin{document}
60 Das heisst aber, dass die Schnittlinie^ der beiden instantanen Bahn­ ebenen immer in der invariablen Ebene l i e g e n . < Radausche Transformation. r Im Gegensatz zu den bisheriges Beispielen, die nur erweiterte Punkttransformationen behandelten, s t e l l t die von Radau zur Reduk­ tion des Dreikörperproblems benutzte Transformation eine echte Be­ rührungstransformation dar. Wir beschränken uns h i e r auf den F a n eines Massenpunktes mit den Yariabeln x^ x^ x^ . (y^ y^ y ^ i g t n i e ­ der der Impulsvektor. Unter Benutzung des früher eingeführten Be­ g r i f f s der Knotenlinie nennen wir: ^ ^-Winkel zwischen Khotenlini und Radiusvektor, den Winkel zwischen Khotenlinie und X =Achse und'x^ -Achse

<y den Winkel zwischen Impulsmomentvektor ^ lyj

Als neue Variable p ^ , q^ nehmen wir dann mit Radau:

Im Falle der Bewegung eines Massenpunktes i s t y = mx, also

Man sieht an der Transformationsformeln sofort, dass keine erwei-^ te Punkttransformation v o r l i e g t . Denn die x ^ hängen nicht nur von den Lagekoordinaten q^ , sondern auch von den neuen Impulskoordin ten p ^ ab. U nämlich ein x ^ m festzulegen, muss man kennen den Ra


\end{document}
