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\begin{document}
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führt. Man sieht hieraus, dass die rechten Seiten verschwinden, wenn die störenden Einflüsse wegfallen. Wenn diese also klein sind gegen die Anziehung der Sonne, dann werden die rechten Seiten k l e i n , sodass man bei sukzessiver Approximation bei dem 1. Glied stehen bleiben kann. Die bei dieser Auffassung sich ergebenden Funktionen a ( t ) , e ( t ) . . . t o ( t ) heissen instantane oskulierende Bahnelemente. Bestimmt man nämlich für einen Zeitpunkt diese Bahnelemente und kon­ s t r u i e r t die ihnen zugehörige Kepler'sche Bahn, so f ä l l t s i e für d i e ­ sen Zeitpunkt mit der wirklichen Bahn zusammen, so wie die allgemeins­ te Bewegung eines starren Körpers in jedem Zeitpunkt a l s instantane Schraubenbewegung aufgefasst werden kann. U die Störungsgleichungen m in natürlicher Form zu gewinnen, sodass ihr geometrischer Inhalt sich überblicken l ä s s t , gehen wir aus von einem gewöhnlichen kanonischen Gleichungssystem

(°*)

*

?^

'

^

* -

'

Die allgemeine Lösung dieses Systems ( ? ) sei das Lösungssystem

Diese Gleichungen seien die Lösungen des Systems ( ^ )

für c¿ = const.

Jetzt seien die Differentialgleichungen des gestörten Systems


\end{document}
