\documentclass[a4paper,german]{book}
\usepackage{babel}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage{lmodern}
\usepackage[lite]{amsrefs}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{nicefrac,mathtools}
\usepackage{amsthm,amsmath,amssymb,enumitem}
\usepackage{microtype}

\newcommand*{\diff}{\textup d}
\newcommand*{\ima}{\textup i}
\newcommand*{\e}{\textup e}
\newcommand*{\R}{\mathbb R}
\newcommand*{\C}{\mathbb C}
\newcommand*{\Z}{\mathbb Z}
\newcommand*{\N}{\mathbb N}
\newcommand*{\Q}{\mathbb Q}

\begin{document}
162

4-

Das sind die Komponenten des resultierenden Moments der störenden Kräfte. Aus den Laplace'sehen Integralen (<3^) f ^ = y . - . y ^ ) ergibt sich allgemein, da ^¿ = O <^(c^...c^ χ ...x^

^ = ¿?y, - ¿,y, -ή ^ ^.7 Aus der Energiegleichung

'3

^

ergibt sich

/

d& wiederum der Faktor

von c^c,

verschwindet. Wie wir früher gesehen haben, sind durch fi f¿ ? 3

die Bahnelemente f e s t g e l e g t . Wenn wir demnach von

ersterer^Grössettdie Differentialquotienten nach ιέ* kennen, so sind uns auch die der Bahnelemente bekannt. Es f e h l t uns noch die Stö­ rungsgleichung für t o . Wir wissen zunächst, dass i s t . Ferner kennen wir eine Differentialform, Es war &ämlich ( ) die ^ '^*^ enthält.


\end{document}
