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\begin{document}
165 Beachten wir, dass

i s t , so l i e f e r t die zweite Methode (

) des vorigen Paragraphen

aus der obigen Differentialform uns die Störungsgleichung
¿^ 7 -

U Einsicht in den geometrischen Inhalt dieser Störungsgleichungen m
Zugewinnen,

führen wir ein neues bewegtes, orthogonales Koordinaten-

system^ein, auf das wir dann die Störungsgleichungen transformieren. Wir wählen als Ebene die instantane Bahnebene und zwar als -Achse

3^,=Achse die instantane Apsidenlinie. Wenn wir dann als

die Normale der instantanen Bahnebene in dem früher angegebenen Sinn wählen, so i s t auch die ^ =Achse f e s t g e l e g t . Sind X^ X^ X^ die

Komponenten der resultierenden Störungskraft im X-System, so sollen die im -System heissen J ^ / j M j Λί? . Da = 0 i s t , so hat das

resultierende Moment die Komponenten

Ferner sei R die Komponente der störenden Kraft in der Richtung des Radiusvektors r Zunächst i s t und S ihre Komponente in der Bahnebene normal zu r .

Denn varianz

- T*^^ —

*- 7 % =

Ferner i s t wegen der Orthogonalin­

' wenn ^¿ die Komponenten des Geschwindig-


\end{document}
