\documentclass[a4paper,german]{book}
\usepackage{babel}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage{lmodern}
\usepackage[lite]{amsrefs}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{nicefrac,mathtools}
\usepackage{amsthm,amsmath,amssymb,enumitem}
\usepackage{microtype}

\newcommand*{\diff}{\textup d}
\newcommand*{\ima}{\textup i}
\newcommand*{\e}{\textup e}
\newcommand*{\R}{\mathbb R}
\newcommand*{\C}{\mathbb C}
\newcommand*{\Z}{\mathbb Z}
\newcommand*{\N}{\mathbb N}
\newcommand*{\Q}{\mathbb Q}

\begin{document}
512 Setzen wir /¿= ^ so b i l d e t die Funktion IT^l^

diesen Streifen der t-Ebene auf den Einheitskreis der t-Ebene ab. Dann i s t also x^ ( regulär im Einheitskreis der V -Ebene und entwickelbar

damit dort in eine konvergent^Potenzreihe ^ ^ 7 = Transformieren wir das System

auf

% , so erhalten wir das System r

2-

dessen Lösungen sich darstellen lassen als Potenzreihen, die im Ein­ h e i t s k r e i s der 2Γ -Ebene konvergent sind, f a l l s unsere Voraussetzungen Σί

^

^i E

für

T = 0 und T

^¿¿r

^^

für ) ^ ; ¿ - (O

er-

f ü l l t sind. Schlusskapitel. 1. Das Theorem von Poisson. Bei der Aufstellung des Systems der Säkulargleichungen hatten wir an die Spitze den Satz g e s t e l l t , dass bei der 1. Approximation die Reihenentwicklungen für die den grossen Halbachsen entsprechenden Variabein j^*^ keinen Säkularteil, sondern nur in der Z e i t p e r i o d i ­

sche Glieder enthalten. Diese Aussage nennt man das Theorem von La­ grange. Dabei bedeutet der Ausdruck " 1 . Approximation", dass wir die Entwicklung der Bahnelemente nach den Potenzen der Massenverhältnisse Braach den Gliedern 1. Ordnung abbrechen. Poisson hat später die


\end{document}
